1. 前言

為了減少或避免傾斜井巷中跑車事故的發(fā)生，確保礦井提升和運(yùn)輸?shù)陌踩鶕?jù)《煤礦安全規(guī)程》的要求，在斜井運(yùn)輸線路上必須設(shè)置跑車防護(hù)裝置。車擋是跑車防護(hù)系統(tǒng)的重要組成部分，其合理設(shè)計(jì)與跑車防護(hù)裝置的使用性能直接相關(guān)。車擋的設(shè)計(jì)計(jì)算比較復(fù)雜，因?yàn)樵谥苿?dòng)過程中，礦車對車擋產(chǎn)生巨大的碰撞力，而且碰撞力隨時(shí)間劇烈變化，用傳統(tǒng)的方法難以描述其特征。通常將礦車所受重力沿軌道方向的分力乘以放大系數(shù)作為碰撞力進(jìn)行計(jì)算，并假定碰撞力為常數(shù)，將動(dòng)態(tài)過程簡化為靜態(tài)過程。本文以剛性車擋為例，應(yīng)用仿真軟件/0123045 對礦車與剛性車擋的碰撞過程進(jìn)行動(dòng)態(tài)模擬，以揭示礦車與剛性車擋的碰撞機(jī)理，為跑車防護(hù)裝置的設(shè)計(jì)提供主要參數(shù)。

2. 力學(xué)模型的建立

礦車與剛性車擋碰撞原理如圖1 所示。根據(jù)實(shí)際工況，礦車與車擋之間的碰撞力很大，所以，礦車所受重力沿軌道方向的分力、軌道與車輪之間的摩擦力均可忽略。碰撞可以認(rèn)為是一種特殊形式的振動(dòng)，碰撞力是車擋振動(dòng)的激振力。

礦車對剛性車擋的碰撞可以簡化為質(zhì)點(diǎn)對等截面簡支梁的橫向碰撞。在碰撞過程中車擋的各截面中心主慣性軸在同一平面內(nèi)，而且碰撞力也在這個(gè)平面內(nèi)，車擋在這個(gè)平面內(nèi)作橫向振動(dòng)，車擋的主要變形是彎曲變形。為了簡化模型，將此過程中車擋的剪切變形及截面繞中性軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量忽略。根據(jù)上述分析，可以將車擋簡化為等截面伯努利—歐拉梁（Bernoulli-Euler Beam）。力學(xué)模型如圖2所示。

3. 數(shù)學(xué)模型的建立

根據(jù)上述已經(jīng)建立的力學(xué)模型，y（x,t）車擋上距原點(diǎn)x 處的截面在時(shí)刻t的橫向位移，車擋動(dòng)力學(xué)微分方程為

因?yàn)榕鲎策^程中車擋上各點(diǎn)作同步運(yùn)動(dòng)，所以

將式（2）代入式（1），得

根據(jù)實(shí)際工況，礦車對剛性車擋的作用力為集中力，利用函數(shù)將其表達(dá)為均布力

4. 仿真結(jié)果及分析

根據(jù)上述建立的力學(xué)、數(shù)學(xué)模型建立Simulink仿真模型。將如表1所示的仿真參數(shù)代入已經(jīng)建立的仿真模型進(jìn)行仿真。

質(zhì)量為1000kg、2000kg及3000kg裝有貨載的礦車以15m/s的速度與剛性車擋碰撞，從碰撞力隨時(shí)間的變化曲線可以看出，上述3種質(zhì)量的礦車與車擋之間的zui大碰撞力隨礦車質(zhì)量的增大而增大，碰撞時(shí)間隨礦車質(zhì)量增大而增長。礦車與車擋的碰撞過程可以看作一個(gè)彈簧— 質(zhì)量系統(tǒng)振動(dòng)的過程，這個(gè)系統(tǒng)的固有圓頻率

礦車質(zhì)量增大，系統(tǒng)圓頻率減小，系統(tǒng)周期將增大，所以，礦車與剛性車擋相互作用的時(shí)間隨礦車質(zhì)量的增大而增長。

質(zhì)量為1000kg的礦車以5m/s、10m/s、及15m/s的初速度與剛性車擋碰撞，從碰撞力隨速度的變化曲線可以看出，zui大碰撞力隨礦車速度增大而增大，初速度不改變彈簧—質(zhì)量系統(tǒng)的圓頻率，同一質(zhì)量的礦車以不同的速度與剛性車擋碰撞作用時(shí)間相同.

5. 結(jié)語

（1）礦車對剛性車擋的zui大碰撞力隨礦車質(zhì)量及礦車速度的增大而增大，質(zhì)量分別為1000kg、2000kg、3000kg的礦車以15m/s的速度與上述剛性車擋碰撞，zui大碰撞力分別為295.84kN、448.26kN、567.51kN；

（2）礦車與剛性車擋之間的碰撞時(shí)間隨礦車質(zhì)量的增大而增大，同一質(zhì)量的礦車以不同的速度與車擋碰撞，其碰撞時(shí)間相等，質(zhì)量分別為1000kg、2000kg、3000kg的礦車與車擋作用的時(shí)間分別為0.118s、0.167s、0.204s.